Методические указания к выполнению домашнего задания по курсу «Методы моделирования в материаловедении»
Покупка
Тематика:
Материаловедение
Год издания: 2006
Кол-во страниц: 59
Дополнительно
Вид издания:
Учебно-методическая литература
Уровень образования:
ВО - Бакалавриат
ISBN: 5-7038-2858-9
Артикул: 810135.01.99
Доступ онлайн
В корзину
Предложены методология системного анализа, методы физического моделирования для решения задач моделирования в машиностроительном материаловедении. Рассмотрены общие алгоритмы создания математических моделей, планирования и проведения численного эксперимента с анализом результатов моделирования. Приведены примеры моделирования процессов диффузионного насыщения при химико-термической обработке и тепловых процессов нагрева-охлаждения при термической обработке. Для студентов специальности «Материаловедение» (МТ-8), изучающих курсы «Основы автоматизированного проектирования» и «Методы моделирования в материаловедении» в МГТУ им. Н.Э. Баумана.
Тематика:
ББК:
УДК:
ОКСО:
- ВО - Бакалавриат
- 22.03.01: Материаловедение и технологии материалов
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана В.И. Третьяков, А.Ю. Ампилогов, М.А. Хасянов Методические указания к выполнению домашнего задания по курсу «Методы моделирования в материаловедении» М о с к в а Издательство МГТУ им. Н.Э. Баумана 2 0 0 6
УДК 620.22(076.5) ББК 30.3 Т66 Рецензент В.Н. Симонов Третьяков В.И., Ампилогов А.Ю., Хасянов М.А. Т66 Методические указания к выполнению домашнего задания по курсу «Методы моделирования в материаловедении». – М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана, 2006. – 59 с.: ил. ISBN 5-7038-2858-9 Предложены методология системного анализа, методы физического моделирования для решения задач моделирования в машиностроительном материаловедении. Рассмотрены общие алгоритмы создания математических моделей, планирования и проведения численного эксперимента с анализом результатов моделирования. Приведены примеры моделирования процессов диффузионного насыщения при химико-термической обработке и тепловых процессов нагрева-охлаждения при термической обработке. Для студентов специальности «Материаловедение» (МТ-8), изучающих курсы «Основы автоматизированного проектирования» и «Методы моделирования в материаловедении» в МГТУ им. Н.Э. Баумана. Ил. 34. Табл. 8. Библиогр. 6 назв. УДК 620.22(076.5) ББК 30.3 ISBN 5-7038-2858-9 МГТУ им. Н.Э. Баумана, 2006
ВВЕДЕНИЕ Экспериментальные исследования процессов термической и химико- термической обработки позволяют получить закономерности влияния технологических факторов (варьирования температуры, продолжительности обработки, давления, состава среды и прочих) на структуру и свойства сталей и сплавов. Для сокращения сроков и стоимости разработки технологических режимов целесообразно использовать расчетно-теоретические методы, которые могут заменить на определенных этапах дорогостоящие опыты. Математическое моделирование термической или химикотермической обработки позволяет: – анализировать процесс с меньшими затратами энергии и времени; – имитировать процесс при любых параметрах, в том числе и аварийных, что невозможно выполнить на действующем оборудовании; – исследовать явления, происходящие при термической или химико-термической обработке, моделируя их различные стадии, сравнивая результаты расчетов с экспериментом и приближая тем самым модель к реальному процессу. Данное домашнее задание по моделированию процессов термической и химико-термической обработки имеет следующие цели: – изучить основные методы физического моделирования задач материаловедения и приобрести практические навыки в создании математических моделей, планировании и проведении численного эксперимента с анализом результатов моделирования; – разработать математическую модель диффузионного насыщения при химико-термической обработке и изучить влияние температуры и времени цементации на глубину диффузионного проникновения углерода в поверхность обрабатываемой детали, а также сделать прогноз о структурных изменениях в диффузионной зоне; – разработать математическую модель тепловых процессов при термической обработке деталей различной формы; для различных
точек детали построить кривые охлаждения; используя термоки- нетические диаграммы, составить прогноз о распределении структуры по объему детали, сделать вывод о глубине закаленной зоны, сравнить полученные результаты по прокаливаемости стали с данными, известными из литературы. 1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ 1.1. Математическое моделирование диффузионных процессов при химико-термической обработке Уравнения диффузии Моделирование диффузионных процессов в металле основывается на уравнениях Фика: первом c J D x ∂ =− ∂ (1) и втором 2 2 . c c D x ∂ ∂ = ∂τ ∂ (2) Здесь D – коэффициент диффузии; c – концентрация; τ – время; x – координата. Первое уравнение описывает удельный поток диффундирующего элемента в металле. Знак «минус» означает, что поток направлен из области с большей концентрацией в область с меньшей концентрацией. Второе уравнение Фика описывает изменение концентрации диффундирующего вещества c(x, τ) в пространстве и во времени. Это уравнение непосредственно следует из уравнения баланса вещества при диффузии и выражения для потока. Оба уравнения описывают одномерную диффузию вдоль оси x; в качестве допущения для упрощения решения поставленной задачи принимаем, что коэффициент диффузии D не зависит от концентрации диффундирующего элемента, а только от температуры процесса.
Начальные и граничные условия Для решения уравнения (2) аналитическим или численным методом необходимо задать начальные и граничные условия, определяемые из анализа процессов, происходящих при химикотермической обработке. Начальное распределение (при τ = 0) концентрации диффундирующего элемента в металле определяется условием 0 ( , 0) ( ), c x c x = (3) а в случае постоянной начальной концентрации – условием 0 ( ,0) const. c x c = = (4) Если рост диффузионного слоя контролируется диффузией в металле, то используется граничное условие 1-го рода (0, ) ( ), S c c τ = τ (5) т. е. концентрация на поверхности детали cS (при x = 0) является функцией времени или, в частном случае, постоянна: (0, ) const. S c c τ = = (6) Концентрация на поверхности детали определяется, как правило, экспериментальным путем. Когда рост диффузионного слоя контролируется процессами, происходящими на поверхности металла, например адсорбцией или химической реакцией, используется граничное условие 2-го рода. В этом случае при решении уравнения (2) задается поток вещества через поверхность металла как функция времени. Граничное условие 3-го рода наиболее достоверно описывает реальный процесс массопереноса на поверхности металла при химико- термической обработке: ( ) 0 S c D k c c x ∂ − + − = ∂ для x = 0, (7) где k – константа скорости процесса, происходящего на поверхности детали.
Аналитическое решение уравнения диффузии Достаточно надежной моделью, адекватно отражающей основные закономерности диффузионного насыщения металлов при химико-термической обработке, является линейная модель с граничными условиями 1-го рода. Эта модель представляется дифференциальным уравнением в частных производных 2 2 С C D x ∂ ∂ = ∂τ ∂ и начальными и граничными условиями, имеющими вид τ = 0, С = С1 для всех x > 0, τ = 0, С = С2 для всех x = 0, где С1 – исходная концентрация углерода в стали; С2 – концентрация углерода на поверхности. Эти граничные условия определяют случай, когда в процессе химико- термической обработки на поверхности изделия сохраняется постоянная концентрация насыщаемого элемента, а между газовой фазой и поверхностью достигнуто равновесие. При повышенных температурах равновесие достигается весьма быстро. При цементации с этой концентрацией можно соотнести углеродный потенциал газовой среды. Для решения диффузионной задачи с граничными условиями 1-го рода воспользуемся подстановкой Больцмана. Введем переменную ( ) . x С t λ = Тогда 3 2 λ , λ λ 2 C dC dC x t d t d t ∂ ∂ = =− ∂ ∂ 1 , С C C x x t ∂ ∂ ∂λ ∂ = = ∂ ∂λ ∂ ∂λ 2 2 2 2 1 1. C C C x t x t ∂ ∂ ∂ ∂λ ∂ = = ∂λ ∂λ ∂ ∂ ∂λ
Подставим полученные значения производных в дифференциальное уравнение второго закона Фика: 2 3 2 2 1. 2 С x C D t t ∂ ∂ − = ∂λ ∂λ Заметим, что 3 2 1 1. 2 2 x t t = λ После подстановки этого выражения в последнее дифференциальное уравнение получим 2 2 2 . dC d C D d d λ =− λ λ Первую производную dC/dλ представим в виде . n a dC Ae d − λ = λ Подставив это выражение в предыдущее дифференциальное уравнение, получим 1 2 . n n a a n Ae DAe an − λ − λ − λ= λ Приравняв значения показателей степени экспоненты с левой и правой сторон уравнения, а также показатели степени при переменной λ, получим n = 2, а = 1/(4D). Подставив эти значения в предполагаемое решение для первой производной, получим 2 /(4 ), D dc Ae d −λ = λ где А – постоянная интегрирования. Повторное интегрирование позволяет получить общее решение в виде 2 /(4 ) 0 . D C A e d B λ −λ = λ+ ∫
Для удобства интегрирования можно ввести новую переменную /(2 ). D ξ=λ Тогда общее решение будет иметь следующий вид: 2 2 /(2 ) /(2 ) '" 0 0 /(2 ) . D x Dt C A D e d B A e d B λ −ξ −ξ = ξ+ = ξ+ ∫ ∫ Таким образом, общее решение диффузионной задачи приводит к известному интегралу ошибок Гаусса. Для него не существует аналитического решения, его значения даны в специальных таблицах. Если провести интегрирование в пределах от нуля до бесконечности, получим 2 0 . 2 e d ∞ −ξ π ξ= ∫ Частное решение, соответствующее граничным условиям при химико-термической обработке, можно получить соответствующим выбором коэффициентов А и В: при t = 0 C = C1 для , x→∞ при t = 0 C = C2 для 0. x= Подставляя условия, определяющие граничные и начальные значения решения в общее уравнение, определим постоянные интегрирования: 1 , 2 C A B π = + С2 = В. Тогда 2 1 ( )2, C C A − =− π
В = С2, 2 /(2 ) 2 2 1 0 2 ( ) . x Dt C C C C e d −ξ = − − ξ ∫ π Таким образом, при диффузии в полуограниченный образец (0 < x < ∞, где x – расстояние от поверхности) с нулевой начальной концентрацией c (x, 0) = c0 = 0 через поверхность (x = 0), на которой поддерживается постоянная концентрация cS, не зависящая от времени c (0, τ) = cS, распределение концентрации описывается уравнением ( , ) 1 erf , 2 S x c x c D ⎛ ⎞ τ = − ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ τ где функция ошибок erf определяется как 2 0 2 erf exp( ) . z z d = − ξ ξ ∫ π Решение диффузионной задачи численным методом конечных разностей Суть метода конечных разностей, используемого для решения уравнения (2), состоит в следующем. На первом этапе проводят дискретизацию пространственной и временной областей (рис. 1). Рис. 1. Пространственно-временная сетка
В пространственной области выбирают узлы пространственной сетки: конечное число значений координат x1, x2, ..., xN (N – максимальное значение индекса вдоль оси координат); для временной переменной выбирают конечное число значений τ0, τ1, ..., τJ (узлы временной сетки; J – максимальное значение индекса вдоль оси времени). Узлы пространственной сетки располагаются на равном расстоянии (рис. 2): 1 n n x x x + − =∆ для n = 1, N. Рис. 2. Пространственная сетка На втором этапе для каждого узла пространственной сетки записывают уравнение (2) относительно значений искомой функции в узловых точках. Члены, входящие в уравнения (2), аппроксимируют, выражая их через значения сеточной функции cn,j, являющейся лишь приближенным значением функции концентрации c (x, τ). Пренебрегая разностью между значением сеточной функции cn,j и функции концентрации c (x, τ), для временной производной используют выражение , 1 , , ; n j n j n j x c c c + τ − ∂ = ∂τ ∆τ (8) для первой производной по координате x – выражение 1, , , ; n j n j n j x c c c x x + τ − ∂ = ∂ ∆ (9) для второй производной по координате x – выражение 2 1, , 1, 2 2 , 2 . n j n j n j n j x c c c c x x + − τ − + ∂ = ∂ ∆ (10)
Доступ онлайн
В корзину