Термодинамика и теоретические основы холодильной техники
Покупка
Тематика:
Холодильная техника. Криогенная техника
Авторы:
Ибраев Альфред Мясумович, Мустафин Тимур Наилевич, Визгалов Сергей Владимирович, Шарапов Ирек Ильясович
Год издания: 2020
Кол-во страниц: 100
Дополнительно
Вид издания:
Учебно-методическая литература
Уровень образования:
ВО - Бакалавриат
ISBN: 978-5-7882-2916-4
Артикул: 792097.01.99
Доступ онлайн
В корзину
Содержит материал для проведения практических занятий по термодинамике и теоретическим основам холодильной техники. Включает теорию термодинамических процессов, задания и пояснения к порядку их выполнения. Рассмотрены отдельные термодинамические процессы, идеальный цикл паро-вой холодильной машины в диаграммах T-s и lg p-h, энергетические потери, различные варианты теоретических циклов, термоэлектрический эффект.
Предназначено для бакалавров направлений подготовки 14.03.01 «Ядерная энергетика и теплофизика» и 16.03.03 «Холодильная, криогенная техника и системы жизнеобеспечения», изучающих дисциплины «Теоретические основы холодильной техники», «Криофизика», «Специальные главы физики».
Подготовлено на кафедре холодильной техники и технологии.
Тематика:
ББК:
УДК:
- 536: Термодинамика
- 621: Общее машиностроение. Ядерная техника. Электротехника. Технология машиностроения в целом
ОКСО:
- ВО - Бакалавриат
- 14.03.01: Ядерная энергетика и теплофизика
- 16.03.03: Холодильная, криогенная техника и системы жизнеобеспечения
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
Министерство науки и высшего образования Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Казанский национальный исследовательский технологический университет» ТЕРМОДИНАМИКА И ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ХОЛОДИЛЬНОЙ ТЕХНИКИ Учебно-методическое пособие Казань Издательство КНИТУ 2020
УДК 621.56(075) ББК 31.392я7 Т35 Печатается по решению редакционно-издательского совета Казанского национального исследовательского технологического университета Рецензенты: нач. цеха холода и кислорода ПАО «Казаньоргсинтез» Д. Е. Быков канд. техн. наук Ю. А. Паранин Т35 Авторы: А. М. Ибраев, Т. Н. Мустафин, С. В. Визгалов, И. И. Шарапов Термодинамика и теоретические основы холодильной техники : учебно-методическое пособие / А. М. Ибраев [и др.]; Минобрнауки России, Казан. нац. исслед. технол. ун-т. – Казань : Изд-во КНИТУ, 2020. – 100 с. ISBN 978-5-7882-2916-4 Содержит материал для проведения практических занятий по термоди- намике и теоретическим основам холодильной техники. Включает теорию тер- модинамических процессов, задания и пояснения к порядку их выполнения. Рассмотрены отдельные термодинамические процессы, идеальный цикл паро- вой холодильной машины в диаграммах T−s и lg p−h, энергетические потери, различные варианты теоретических циклов, термоэлектрический эффект. Предназначено для бакалавров направлений подготовки 14.03.01 «Ядер- ная энергетика и теплофизика» и 16.03.03 «Холодильная, криогенная техника и системы жизнеобеспечения», изучающих дисциплины «Теоретические основы холодильной техники», «Криофизика», «Специальные главы физики». Подготовлено на кафедре холодильной техники и технологии. ISBN 978-5-7882-2916-4 © Ибраев А. М., Мустафин Т. Н., Визгалов С. В., Шарапов И. И., 2020 © Казанский национальный исследовательский технологический университет, 2020 УДК 621.56(075) ББК 31.392я7
В В Е Д Е Н И Е Термодинамика, а точнее термодинамические процессы лежат в основе холодильный техники и, по сути, составляют ее фундамент. В учебно-методическом пособии рассмотрены основные понятия, тер- модинамические параметры состояния вещества, необходимые для рас- чета холодильных циклов, разобраны диаграммы состояния T−S и lg p−h и процессы в них. Цикл работ позволяет в рамках расчетного практикума начать практическое освоение теоретических основ холо- дильной техники. Представлены расчет одноступенчатого цикла парокомпрессион- ной холодильной машины и оценка его эффективности. Отдельная ра- бота посвящена расчету термодинамических параметров веществ на ли- ниях насыщения, при этом используются уравнения состояния реального газа в форме Клайперона−Клаузиуса и Антуана, показано определение теплоты парообразования вещества на основе экспериментальной зави- симости р−T. Рассмотрен термоэлектрический эффект Пельтье, для оценки эф- фекта термоэлектрического охлаждения представлен расчетный анализ влияния термоэлектрических характеристик материала термопар на ве- личину термоЭДС. Несколько практических занятий посвящены расчету теоретиче- ского цикла парокомпрессионной холодильной машины с перегревом, включая наиболее важный для понимания момент – оценку энергети- ческих потерь от перегрева и дросселирования. В пособие также вклю- чена работа, посвященная анализу влияния регенеративного теплооб- мена на характеристики термодинамического цикла парокомпрессион- ной холодильной машины. Практические работы по возможности охва- тывают весь современный спектр холодильных агентов.
1 . О С Н О В Н Ы Е Т Е О Р Е Т И Ч Е С К И Е Т Е Р М О Д И Н А М И Ч Е С К И Е П Р О Ц Е С С Ы . Д И А Г Р А М М Ы С О С Т О Я Н И Я T – S И L G P – H При выполнении расчетов циклов холодильных машин, теплоси- ловых установок широко используются различные термодинамические диаграммы состояния веществ, которые являются рабочими телами этих циклов. Диаграммы являются наиболее наглядным графическим представлением изменения термодинамических параметров вещества в отдельных процессах, позволяющим произвести расчет параметров от- дельного процесса, цикла, а также оценить его термодинамическую эф- фективность. Применительно к холодильным циклам наибольший интерес пред- ставляют две диаграммы: первая построена в координатах температура– энтропия вещества (Т–S-диаграмма), вторая в координатах давление–эн- тальпия (точнее lg p–h). Такие диаграммы построены на основе экспери- ментальных данных о свойствах вещества в различных его состояниях с применением уравнений, связывающих параметры состояния. Изна- чально существовавшие на бумаге диаграммы в настоящее время имеют представление в виде прикладных программ для компьютера, позволяющие производить расчеты с высокой точностью и минимумом усилий. Рассмотрим более подробно две упомянутые диаграммы. Рис. 1.1. Произвольный процесс в диаграмме Т–S
Диаграмма T–S находит широкое применение при анализе термодинамических процессов и выполнении расчетов в силу ряда своих свойств. Необходимо понимать, что построение диаграмм всегда выполняется для единицы массы вещества термодинамического тела (1 кг или 1 моль) и для каждого вещества строится своя диаграмма. Например, ( Т–S) – диаграмма для воздуха или (Т–S) – диаграмма для аммиака. Однако все эти диаграммы обладают рядом общих свойств. Рассмотрим некоторые из свойств диаграммы. 1) В T–S-диаграмме площадь под произвольным процессом 1−2 является графическим образом количества удельного (отнесенного к единице массы) тепла q, подведенного или отведенного в этом процессе ( рис 1.1). Действительно, площадь под линией элементарного процесса 3–4 может быть определена f 3–4 = dS T = dq. Отсюда следует, что площадь под линией 1–2 равна 2 1 = dq q . Поскольку энтропия в процессе 1–2 растет, теплота к термодинамическому телу, совершающему процесс, подводится, хотя его температура снижается. Из первого закона термодинамики следует, что в данном процессе термодинамическое тело совершает работу, на которую затрачива- ется вся подведенная тепловая энергия и часть внутренней энергии тела. 2) Энтальпия (h) термодинамического тела может быть представлена в виде количества тепла, подведенного к нему в изобарном процессе, и, следовательно, графическим образом энтальпии тела в точке 1 в Т–S-диаграмме будет площадь под изобарой, проходящей через точку 1 (рис. 1.2а). Рис. 1.2. Графическая интерпретация энтальпии в диаграмме Т−S
В том случае, если возникает необходимость иллюстрировать величину энтальпии в области диаграммы, где происходят фазовые переходы вещества, следует иметь в виду, что изобара р1 (рис. 1.2б) является ломаной линией. В области жидкости она идет практически по линии насыщенной жидкости, в области влажного пара совпадает по направлению с изотермами. Энтальпия в точке 1 будет эквивалентна площадке под этой ломаной линией. 3) Для того чтобы понять, каким графическим образом представ- лена теплоемкость с3 термодинамического тела в произвольной точке 3 произвольного термодинамического процесса 1–2 выполним некоторые дополнительные построения (рис. 1.3). Проведем касательную к линии процесса в точке 3 с пересечением оси абсцисс и выполним элементарный термодинамический процесс по направлению от состояния 3 к состоя- нию 2. Энтропия термодинамического тела при этом возрастет на вели- чину dS, температура − на величину dT, а состояние тела будет опреде- ляться точкой d. Опустим нормали из точек 3 и d на ось абсцисс. В резуль- тате построения мы имеем два подобных прямоугольных треугольника, а3b и 3dc. Из подобия вытекает равенство отношений оснований треуголь- ников к высотам 3 ab dS Т dT = . Следовательно, 3 3 dq T dS ab c dT dT = = = , т. е. теп- лоемкость термодинамического тела в произвольной точке произвольного процесса в Т–S-диаграмме графически отображается отрезком, отсекае- мым на оси абсцисс касательной к кривой процесса и нормалью к оси абс- цисс, проведенной из данной точки процесса. Рис. 1.3. Графическая интерпретация величины теплоемкости в диаграмме Т–S а
При выполнении технических расчетов парокомпрессионных хо- лодильных машин (ПХМ) широкое применение нашли энтальпийные диаграммы или диаграммы lg p–h. Характерный вид диаграммы пред- ставлен на рис. 1.4. Эти диаграммы строятся, главным образом, только для газожидкостной области состояний вещества, что объясняется набором процессов и состояний, характерных для ПХМ. Следует обратить внимание, что изотермы в lg p–h диаграмме яв- ляются ломаными линиями, причем изломы находятся на границах фаз, т. е. на линиях насыщенных состояний. Рис. 1.4. Диаграмма lg p–h В области влажного пара изотермы совпадают по направлению с изобарами, поскольку процессы парообразования и конденсации чи- стого вещества являются одновременно изобарными и изотермными. В области перегретого пара и переохлажденной жидкости изотермы по направлению достаточно близки к изоэнтальпам, то есть к вертикалям. Это объясняется связью энтальпии с температурой: h = cp · Т. При этом в области перегретого пара изобарная теплоемкость изменяется в зави- симости от состояния вещества в весьма незначительных пределах, а в области жидкости является практически константой. На рис. 1.4 нанесена изотерма Т1, проходящая через точку 1 и изотерма критиче- ской температуры Ткр. Кроме этого, на рисунке нанесены: изоэнтропа S1, проходящая через точку 1, изохора v2, проходящая через точку 2, и изоэнтальпа h3′, проходящая через точку 3′.
В lg p–h-диаграмме в области влажного пара нанесены х − линии постоянной массовой концентрации насыщенного пара во влажном паре (смеси насыщенного пара и насыщенной жидкости). На рис. 1.4 такая линия, проходящая через точку 4, нанесена пунктиром. Количество теплоты, подведенное и отведенное в аппаратах хо- лодильной машины, а также техническая работа компрессора, опреде- ляются как разность энтальпий потоков на выходе и входе в данный аппарат или компрессор, т. е. соответствующими отрезками на оси абс- цисс. Так: количество теплоты, подведенное в процессе кипения холо- дильного агента 4−1´ – отрезок а−б; теплота конденсации процесса 2´−3 – отрезок 2´−3; работа адиабатного компрессора 1−2 – проекция отрезка 1−2 на ось абсцисс – отрезок в−г´. Рассмотрим ряд процессов, используемых в качестве теоретиче- ских моделей реальных процессов холодильных машин. Это изохор- ный, изобарный, изотермический, адиабатный и политропный про- цессы, совершаемые идеальным газом (рис. 1.5). Для таких процессов можно вывести аналитические формулы для определения величины совершаемой газом работы, изменения энтро- пии в процессе, количества подведенной или отведенной теплоты. 1) Изохорный процесс (υ = сonst). Запишем уравнение состояния идеального газа для двух точек изохорного процесса 1 1 p R T = ; 2 2 p R T = . Рис. 1.5. Изображения теоретических термодинамических процессов в диаграммах p–υ и T–S
Тогда уравнение изохорного процесса будет 1 2 1 2 T T Т const p p р = = = или 1 2 2 1 T p T p = . Поскольку в изохорном процессе dυ = 0, работа здесь не совер- шается: 0 = = dl p d и l = 0. Тепло, подведенное или отведенное от газа, определяется V dq c dT = и ( ) 1 2 . q c T T v = − (1.1) Изменение энтропии газа в процессе dq dT ds cv T T = = и 1 2 2 ln 1 V V dT T s c c T T = = . (1.2) 2) Изобарный процесс (р = сonst) характерен как эталон для про- цессов теплообмена в теплообменнике. Запишем уравнение состояния идеального газа для двух точек изобарного процесса: 1 1 p R T = ; 2 2 p R T = . Тогда уравнение изобарного процесса будет 1 2 2 1 T T T const = = = . Работа, совершаемая газом в изобарном процессе, определится = dl p d и ( ) 2 1 2 1 . l p d p = = − (1.3) Тепло, подведенное или отведенное от газа в изобарном про- цессе, определится = dq c dT p и ( ) 1 2 1 2. q c T T h h p = − = − (1.4) В теплообменных аппаратах холодильных машин теплообмен между различными термодинамическими телами идет, как правило, при постоянном давлении и величина передаваемой тепловой энергии может быть посчитана по формуле (1.4). Это объясняет популярность использования при расчетах энтальпийных диаграмм, на которых вели- чина q выглядит в виде отрезка на шкале энтальпий. Изменение энтропии газа в процессе = dT ds cp T и 1 ln . 2 = T s cp T (1.5)
3) Изотермический процесс (Т = сonst). Уравнение изотермиче- ского процесса можно получить по аналогии с ранее рассмотренными процессами: 1 1 2 2 = = = = p p p RT const . Поскольку величина dT в этом процессе равна нулю, получим следующие выражения: = + = dq c dT p d p d ; = = = = RT dq dl p d d Т ds . Энергия, отдаваемая газом в виде механической работы, совер- шаемой в изотермическом процессе, должна быть полностью воспол- нена в виде тепловой энергии (подводимой или отводимой). ln ln ( ). = = = = − υ р 1 2 q l RT RT T s s 1 2 υ р 2 1 (1.6) Изменение энтропии газа в процессе 𝑑𝑠 = 𝑑𝑞 𝑇 . 1 2 ln ln . 2 1 = = = − р s R R s s 1 2 р (1.7) 4) Адиабатный процесс (dq = 0). Поскольку в адиабатном про- цессе отсутствует теплообмен газа с окружающей средой (q = 0), то dq = 0, следовательно, 0 = = dq ds T . Отсюда вытекает, что изменения эн- тропии в процессе не происходит и адиабатный процесс для идеального газа является изоэнтропным: ΔS = 0. Уравнением адиабатного процесса будет следующее выражение: 1 1 2 2 = = = k k k p p p const . (1.8) Отношение k = cp c носит название показатель адиабаты. С уче- том уравнения состояния идеального газа формула (1.8) может быть преобразована 𝑝1 𝑝2 = ( 𝑇1 𝑇2) 𝑘 𝑘−1. (1.9) Работа, совершаемая газом в адиабатном процессе, определяется по следующим формулам:
Доступ онлайн
В корзину