Проектирование и конструирование полупроводниковых приборов ИС и БИС : проектирование и расчет КМОП-схем с коротким каналом
Покупка
Тематика:
Полупроводниковая электроника
Издательство:
Издательский Дом НИТУ «МИСиС»
Год издания: 2000
Кол-во страниц: 57
Дополнительно
Доступ онлайн
В корзину
В пособии представлен метод расчета и анализа параметров КМОП-схем с минимальными топологическими размерами 1,25 мкм, учтен ряд основных параметров и физических эффектов, существенных для МОП-транзистора с коротким каналом: концентрация примеси в подложке, снижение потенциального барьера под действием стока, эффекты горячих электронов, пробивное напряжение переходов, насыщение скорости носителей и т. д. В пособии показано, как с помощью достаточно простых аналитических выражений можно определить базовые конструктивно-технологические параметры ИС и рассчитать динамические параметры весьма близкие к тем, которые дает более детальное моделирование по пакетам программ схемотехнического моделирования MicroCap и PSPIСE. Предполагается, что студенту известны физические принципы работы МОП-транзисторов, и поэтому они не рассматриваются.
Тематика:
ББК:
УДК:
ОКСО:
- ВО - Бакалавриат
- 11.03.01: Радиотехника
- 11.03.03: Конструирование и технология электронных средств
- 11.03.04: Электроника и наноэлектроника
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
Ладыгин Е.А., Мурашев В.Н., Лагов П.Б. ПРОЕКТИРОВАНИЕ И КОНСТРУИРОВАНИЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ ПРИБОРОВ, ИС И БИС Раздел: Проектирование и расчет КМОП-схем с коротким каналом Учебное пособие МОСКВА, 2000 № 1534
Кафедра полупроводниковой электроники и физики полупроводников Ладыгин Е.А., Мурашев В.Н., Лагов П.Б. Одобрено методическим советом института ПРОЕКТИРОВАНИЕ И КОНСТРУИРОВАНИЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ ПРИБОРОВ, ИС И БИС Раздел: Проектирование и расчет КМОП-схем с коротким каналом Учебное пособие по курсовому проектированию для студентов специальности 2002.00 МОСКВА, 2000 № 1534
УДК 621.38.049.77.001.6 (075.8) АННОТАЦИЯ В пособии представлен метод расчета и анализа параметров КМОП-схем с минимальными топологическими размерами 1,25 мкм; учтен ряд основных параметров и физических эффектов, существенных для МОП-транзистора с коротким каналом: концентрация примеси в подложке, снижение потенциального барьера под действием стока, эффекты горячих электронов, пробивное напряжение переходов, насыщение скорости носителей и т. д. В пособии показано, как с помощью достаточно простых аналитических выражений можно определить базовые конструктивно-технологические параметры ИС и рассчитать динамические параметры весьма близкие к тем, которые дает более детальное моделирование по пакетам программ схемотехнического моделирования MicroCap и PSPIСE. Предполагается, что студенту известны физические принципы работы МОП-транзисторов, и поэтому они не рассматриваются. Московский государственный институт стали и сплавов (Технологический университет) (МИСиС) 2000
СОДЕРЖАНИЕ 1. Выбор базового структурно-топологического варианта МОП–транзистора …….………………………………………… 4 2. Выбор степени легирования подложки ….………………….. 6 3. Основные электрофизические параметры МОП-приборов 13 3.1. Основные расчетные формулы …………………………….. 13 3.2. Технологические режимы для задания порогового напряжения и напряжений инверсии ………………………..17 4. Динамические параметры КМОП-приборов ………………. 27 4.1. Обогащенный полевой транзистор с изолированным затвором и коротким каналом ………………………………. 27 4.2. Переключательные характеристики КМОП-вентиля ……... 33 4.3. Примеры расчета динамических параметров инверторов …41 Заключение ………………………………….……………………… 49 Список условных обозначений ………...………………………… 51
1. ВЫБОР БАЗОВОГО СТРУКТУРНОТОПОЛОГИЧЕСКОГО ВАРИАНТА МОП-ТРАНЗИСТОРА Размеры базового структурно-топологического варианта МОП-транзистора с проектной нормой 1,25 мкм определяются топологическими и структурными ограничениями конкретной технологии, а также допусками на совмещение при фотолитографии. На рис. 1.1 показан фрагмент типового фотошаблона и соответствующие ему минимальные топологические размеры для p- и nканального транзисторов. Длины каналов p- и n-канальных транзисторов соответственно должны быть равны: Lp = 1,8 мкм; Ln = 1,6 мкм. Рис. 1.1. Фотошаблон МОП-транзистора После проведения всех технологических операций поперечное сечение структуры транзистора имеет вид, показанный на
1. Выбор базового структурно-топологического варианта МОП-транзистора 5 рис. 1.2. Важно отметить, что имплантированный слой, расположенный под защитным оксидом должен вплотную примыкать к активным областям прибора. Выполнение этого условия необходимо для предотвращения краевых токов утечки между областями стока и истока. Как для p- так и для n-канального транзистора размеры затвора и диффузионных областей истока – стока (И/С) подбираются так, чтобы эффективная длина канала Le составила 1 мкм. Рис. 1.2. Поперечное сечение прибора после изготовления: LG – длина затвора; LD – длина боковой диффузии; xj – глубина p – n-перехода; Lj – длина истока; tR – толщина защитного оксида; tox – толщина подзатворного оксида; tLOC – толщина локального оксида. Требуемые значения параметров n- и p-канальных МОП-транзисторов представлены в таблице: Параметры n- и p-канальных транзисторов, мкм Параметр Тип транзистора n-канальный p-канальный LG 1,3 1,5 LD 0,15 0,25 xj 0,2 0,3 Lj 4,0 Le 1
2. ВЫБОР СТЕПЕНИ ЛЕГИРОВАНИЯ ПОДЛОЖКИ Основной технологический параметр, непосредственно влияющий на статические и динамические характеристики вентилей с учетом эффектов короткого канала – степень легирования подложки (концентрация примесей) NSUB. Концентрация NSUB должна быть такой, чтобы обеспечить нужное напряжение прокола Upt; минимальное снижение потенциального барьера под действием стока, которое влияет на рабочее пороговое напряжение, а также учесть предпороговые эффекты. При рабочих напряжениях выше порогового некоторое разделение зарядов между электродами (заряды образуются благодаря не только затвору, но и стоку и истоку) может способствовать ослаблению “статической обратной связи”, оказывающей влияние на пороговое напряжение. Хотя степень легирования подложки обычно непостоянна (наиболее вероятно гауссово распределение примеси), можно сначала определить среднее значение NSUB, а затем уточнить его по профилю распределения примеси, получаемому на практике. Концентрация примеси в подложке должна быть такой, чтобы суммарное распространение областей истокового и стокового объемного заряда было равно примерно половине эффективной длины канала Le: WS + WD = Le/2, где WS – ширина области пространственного заряда (ОПЗ) стока; WD – ширина ОПЗ истока. Разрез структуры МОП-транзистора с коротким каналом и распределение объемного заряда в ней показано на рис. 2.1.
2. Выбор степени легирования подложки 7 Рис. 2.1. Приблизительное распределение объемного заряда в МОП-транзисторе с коротким p-каналом при напряжении истока US = 0. Кривые 1-3 показывают распределение заряда при различных напряжениях стока UD и затвора UG: 1 – UD0 = 0, UG = 0; 2 – UD = UD.SAT, UG = 0; 3 – UD = UD.SAT, UG ≠ 0. QП – суммарный заряд в оксиде и на его границах Значения WD и WS в системе СГС вычисляют по формулам: WD = SUB D SUB D N U N q U ) ( 3643 ) ( 2 0 0 Si ϕ + ≈ ϕ + ε ; (2.1) WD = SUB S SUB S N U N q U ) ( 3643 ) ( 2 0 0 Si ϕ + ≈ ϕ + ε ; (2.2) где q – заряд электрона; ϕ0 – потенциальный барьер p – n-перехода; εSi – диэлектрическая проницаемость кремния; = ϕ 2 ) ( 0 i S D SUB n N N q kT , (2.3)
Ладыгин Е.А., Мурашев В.Н., Лагов П.Б. 8 здесь ni – собственная концентрация носителей заряда; ND(S) – концентрация легирующей примеси в стоке (истоке), соответственно. Типичное значение ϕ0 МОП-транзисторов колеблется в пределах 0,8…1,0 В. Тогда, приняв US = 0 и ϕ0 = 0,9 В, получаем: WS + WD = + + ⋅ = SUB SUB D e N N U L 9,0 9,0 3643 2 , (2.4) откуда [ ]2 7 9,0 9,0 10 3,5 + + ⋅ = D e SUB U L N . (2.5) Чтобы найти искомое значение SUB N , следует выбрать ра бочее напряжение UD. Кроме того, необходимо учесть следующие три фактора. 1. Электрическое поле в подзатворном оксиде должно удовлетворять условию Eox ≈ UD/tox, (2.6) где tox – толщина подзатворного оксида. 2. Напряжение лавинного пробоя истоковых – стоковых переходов UBD, на которое сильное влияние оказывает кривизна перехода. Напряжение UBD должно быть равно значению, определяемому по следующей формуле: UBD = 0 ц 2 ц 2 Si ln 2 1 4 ϕ + − ⋅ − ε j j SUB x x x x N q , (2.7) где xj – глубина p – n-перехода;
2. Выбор степени легирования подложки 9 xц – глубина p – n-перехода в цилиндрических координатах; xц = 2 / 1 Si 2 + ε ⋅ j SUB m j x N q E x – (2.8) здесь Em – критическое значение напряженности в Si. Уравнения (2.7) и (2.8) были получены путем решения уравнения Пуассона в цилиндрических координатах в предположении, что радиус кривизны перехода равен xj и что Em существует в точке максимальной кривизны. Кроме того, принято ступенчатое распределение примеси в переходе (ND(S) >> NSUB ). 3. Инжекцию горячих электронов из работающих в лавинном режиме И/С переходов. Инжекция горячих электронов в подзатворный оксид может происходить при продолжительной работе, когда поле в переходе EHE превышает 0,5…0,6 Em. Из выражений (2.7) и (2.8) находим, что поля будут такими при UD = 2 …4 B. Поэтому либо напряжение UD всегда должно быть не больше 5 B, либо следует уменьшить NSUB. Однако при уменьшении NSUB усилится эффект разделения зарядов, т. е. усилится модуляция порогового напряжения UT. Определим NSUB и соответствующие ему Eox, UBD и UHE при Le = 1 мкм и двух стандартных значениях UD с учетом трех проанализированных выше факторов. UD = 5 B. Из уравнения (2.5) получаем SUB N = 6⋅1016 см–3. 1. Eox = UD/tox, tox = 25 нм = 2,5 ⋅10–6 см по технологическим условиям, тогда
Ладыгин Е.А., Мурашев В.Н., Лагов П.Б. 10 Eox = см 6 10 5,2 B 5 − ⋅ = 2⋅1016 В/см. Полученное значение Eox равно максимально допустимому для долговременной стабильности оксида с учетом автоэлектронной эмиссии и влияния случайных дефектов значению Eox.max. 2. Для расчета UBD необходимо получить значения Em.. На рис. 2.2 представлены данные, которыми и следует воспользоваться. Из кривых рис. 2.2 видно, что Em увеличивается с уменьшением xj, и такую зависимость считают весьма удачной. Рис. 2.2. Максимальное электрическое поле при пробое кремниевых цилиндрических переходов
Доступ онлайн
В корзину