Физика : электричество и магнетизм : сборник тестов и задач. Темы 1-4
Покупка
Тематика:
Электричество и магнетизм. Физика плазмы
Издательство:
Издательский Дом НИТУ «МИСиС»
Автор:
Экономова Людмила Николаевна
Под ред.:
Черепецкая Елена Борисовна
Год издания: 2015
Кол-во страниц: 132
Дополнительно
Вид издания:
Учебное пособие
Уровень образования:
ВО - Бакалавриат
ISBN: 978-5-87623-877-1
Артикул: 751910.01.99
Доступ онлайн
В корзину
Сборник тестов и задач (темы 1-4) включает материал практических занятий по темам электростатики и магнитостатики и ставит целью освоения студентами общего алгоритма действий, используемого при решении больших комплексов задач, в основу которых положено несколько законов физики и некоторое количество понятий и формул. Задачи для самостоятельной индивидуальной работы (~30 вариантов) по каждой теме расположены в порядке возрастания их трудности. Кроме того, имеется банк дополнительных задач с ответами для расширенного и более углубленного изучения данного раздела курса общей физики. Предназначен для студентов НИТУ «МИСиС» всех направлений подготовки, обучающихся на кафедре физики.
Тематика:
ББК:
УДК:
ОКСО:
- ВО - Бакалавриат
- 03.03.01: Прикладные математика и физика
- 13.03.01: Теплоэнергетика и теплотехника
- 14.03.01: Ядерная энергетика и теплофизика
- ВО - Магистратура
- 03.04.02: Физика
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИСиС» № 2521 Кафедра физики Л.Н. Экономова Физика Электричество и магнетизм Сборник тестов и задач Темы 1–4 Под редакцией профессора Е.Б. Черепецкой Рекомендовано учебно-методической комиссией в качестве учебного пособия для студентов направления подготовки (специальности) «Физические процессы горного или нефтегазового производства» Москва 2015
УДК 537 Э40 Р е ц е н з е н т ы д-р физ.-мат. наук, проф. Ю.К. Фетисов (МГТУ МИРЭА); д-р техн. наук, проф. А.С. Вознесенский Экономова Л.Н. Э40 Физика : электричество и магнетизм : сб. тестов и задач. Темы 1–4 / Л.Н. Экономова; под ред. Е.Б. Черепецкой. – М. : Изд. Дом МИСиС, 2015. – 132 с. ISBN 978-5-87623-877-1 Сборник тестов и задач (темы 1–4) включает материал практических занятий по темам электростатики и магнитостатики и ставит целью освоения студентами общего алгоритма действий, используемого при решении больших комплексов задач, в основу которых положено несколько законов физики и некоторое количество понятий и формул. Задачи для самостоятельной индивидуальной работы (~30 вариантов) по каждой теме расположены в порядке возрастания их трудности. Кроме того, имеется банк дополнительных задач с ответами для расширенного и более углубленного изучения данного раздела курса общей физики. Предназначен для студентов НИТУ «МИСиС» всех направлений подготовки, обучающихся на кафедре физики. УДК 537 ISBN 978-5-87623-877-1 © Л.Н. Экономова, 2015
СОДЕРЖАНИЕ Предисловие..............................................................................................4 Математическое введение........................................................................5 Тема 1. Принцип суперпозиции в электростатике ..............................26 Тесты для самоконтроля теоретических знаний..............................27 Алгоритм и примеры решения задач с использованием принципа суперпозиции ......................................................................................31 Задачи для самостоятельной работы ................................................42 Тема 2. Теорема Гаусса в электростатике ............................................50 Тесты для самоконтроля теоретических знаний..............................50 Алгоритм и примеры решения задач с использованием теоремы Гаусса ...................................................................................53 Задачи для самостоятельной работы ................................................63 Тема 3. Принцип суперпозиции в магнитостатике..............................70 Тесты для самоконтроля теоретических знаний..............................71 Алгоритм и примеры решения задач с использованием принципа суперпозиции ......................................................................................76 Задачи для самостоятельной работы ................................................84 Тема 4. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции...........92 Тесты для самоконтроля теоретических знаний..............................92 Алгоритм и примеры решения задач магнитостатики с использованием теоремы о циркуляции........................................96 Задачи для самостоятельной работы ..............................................102 Дополнительные задачи по электростатике (темы 1–2) ...................108 Дополнительные задачи по магнитостатике (темы 3–4)...................118 Библиографический список.................................................................131
ПРЕДИСЛОВИЕ Целью сборника задач является обучение студентов самостоятельно выбирать и применять необходимый метод решения для комплексов однотипных задач по разделу «электричество и магнетизм». Данный сборник задач включает математическое введение и материал четырех практических занятий, относящихся к электростатике и магнитостатике. План каждого семинара определенной физической тематики включает: 1) перечень программных теоретических вопросов, который объединен в таблице с основными физическими параметрами и законами, используемыми в данной теме; 2) тесты для контроля теоретических знаний и примеры заданий из интернет-тестирования студентов, проводимого на едином портале интернет-тестирования в сфере образования: www.i-exam.ru; 3) алгоритм решения задач с поэтапным изложением основ конкретной методики; 4) два примера решения задач, снабженных подробными пояснениями и анализом; 5) по 30 вариантов однотипных задач для самостоятельной, индивидуальной работы, расположенные в порядке возрастания трудности. Предлагается также набор задач, снабженных ответами для дополнительного расширенного изучения материала, рассматриваемого на семинарах. Такой системный подход к решению задач позволяет студентам самостоятельно научиться выбирать и применять необходимый метод решения. Данный сборник задач может быть использован не только для практических занятиях, но и при защите лабораторных работ, для контрольных работ, зачетов, индивидуальных домашних и семестровых заданий, экзаменов и углубленного изучения физики.
МАТЕМАТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ Элементы векторной алгебры Вектор – направленный отрезок прямой, имеющий начало А и конец В (рис. В.1). Ориентацию вектора указывают стрелкой, помещенной в конец вектора. Вектор обозначают a, или а. Рис. В.1 Модулем (абсолютной величиной) вектора называют длину этого отрезка. Модуль обозначают a, или а. Вектора можно приводить к общему началу О (рис. В.2). Рис. В.2 Проекция вектора на ось Чтобы найти проекцию вектора а( а AB = ) на ось ОХ, необходимо опустить перпендикуляры на эту ось из начала (точка А) и конца (точка В) этого вектора (рис. В.3, а, б). Проекция А В ′ ′(рис. В.3, а) или AB′ (рис. В.3, б) вектора ана ось Х есть число х а , которое равно cos cos х а a a = ⋅ ϕ = ϕ , где ϕ – угол между осью 0Х и вектором а(рис. В.3, а, б). a6 Рис. В.3 В декартовой системе координат вектор aопределяется алгебраическими значениями его проекций ( ; ; ) x y z a a a на оси Х, Y, Z (рис. В.4) и может быть представлен в виде х y z а iа ja ka = + + , где , , i j k (орты осей) – единичные вектора ( ) 1 i j k = = = , на правленные из начала координат вдоль осей Х, Y, Z. Рис. В.4 Из рис. В.4 видно, что модуль вектора aравен 2 2 2 x y z a a a a = + + . Проекции вектора также называют компонентами. AB a = ak jai7 Умножить вектор ( , , ) х y z a а а a на положительное число m означа ет построить вектор ( , , ) x y z b b b b , равный b ma = с теми же началом и ориентацией, но с величиной равной b m a = ⋅ . Умножение вектора на число эквивалентно умножению проекций данного вектора на это число: , , x x y y z z b ma b ma b ma = = = . Сложение векторов Складывать вектора a b c + = можно двумя способами: 1) по правилу треугольника: при этом надо конец вектора aсовместить с началом вектора b и, соединив начало aс концом b , получить вектор c(рис. В.5); Рис. В.5 2) по правилу параллелограмма: надо соединить начала aи b , построить параллелограмм со сторонами a и b – его диагональ даст вектор c(рис. В.6). Рис. В.6 Вычитание векторов Чтобы вычесть один вектор из другого а b c − = и получить их разность, надо привести вектора aи b к одному началу в точке 0. При этом вектор cсоединяет их концы (рис. В.7).
Рис. В.7 Скалярное произведение векторов Скалярным произведением двух векторов ( ; ; ) х y z а а а a и ( ; ; ) х y z b b b b является число с, равное cos c a b = ⋅ ⋅ α , где α − угол между направлениями векторов aи b . Скалярное произведение обозначают так: ( ) ab c = . Часто скаляр ное произведение обозначают без круглых скобок ( ) ab ab ≡ . Из определения скалярного произведения вытекают следствия: 1) ( ) ( ) ab ba = 2) при α = 90° – ( ) 0 ab = 3) ( ) 2 2 a aa a = = 4) ( ) ( ) (( ) ) a b d ad bd ± = ± 5) ( ) ( ) ab ab β = β , где β − число Для ортов осей , , X Y Z выполняются следующие соотношения: 2 2 2 1 i j k = = = ⇒ ( ) ( ) ( ) 0 ij ik kj = = = . Скалярное произведение двух векторов через их составляющие (проекции на оси: ( ; ; ) x y z a a a и ( ; ; ) x y z b b b ) получают с ис пользованием свойств ортов: ( ) x x y y z z ab a b a b a b = + + .
В частности, 2 2 2 ( ) x y z aa a a a = + + . Поэтому для радиус-вектора ( , , ) r x y z ix jy kz = + + имеем 2 2 2 2 r x y z = + + , т.е. абсолютная величина радиус-вектора равна 2 2 2 r x y z = + + . Векторное произведение векторов Два вектора ( ; ; ) х y z а а а a и ( ; ; ) х y z b b b b можно перемножить век торно. Обозначается это так: ab c ⎡ ⎤ = ⎣ ⎦ или a b c ⎡ ⎤ × = ⎣ ⎦ . В результате векторного произведения получают вектор с, компоненты которого ( ; ; ) х y z с с с , а модуль (длина) c c = равен sin с a b = ⋅ ⋅ α , где α − угол между векторами aи b (рис. В.8). Рис. В.8 Вектор cперпендикулярен к плоскости, в которой лежат вектора aи b так, что три вектора , , a b c составляют правовинтовую систему (правую тройку векторов).
Для определения направления (вниз или вверх) вектора cможно использовать правило правого винта (буравчика): винт помещают в начало векторов aи b перпендикулярно к плоскости, в которой они расположены, и вращают его от первого вектора aко второму b по меньшему углу; при этом поступательное движение винта совпадает с направлением вектора c. В случае, когда начала векторов не совпадают, необходимо мысленно их совместить, а затем применить правило буравчика. При перестановке векторов меняется знак векторного произведения ba ab c ⎡ ⎤ ⎡ ⎤ = − = − ⎣ ⎦ ⎣ ⎦ . Если векторы направлены вдоль одной прямой (α = 0° или α= 180°), то sin 0 α = и 0 ab ⎡ ⎤ = ⎣ ⎦ . Векторное произведение можно записать в виде определителя и с его помощью найти составляющие , , x y z c c c вектора x y z c c i c j c k = + + : x y z x y z i j k ab a a a b b b ⎡ ⎤ = ⎣ ⎦ . При этом ( ) ( ) ( ) y z z y x z z x x y y x c a b a b i a b a b j a b a b k = − − − + − , где ( ) x y z z y c a b a b = − ; ( ) y x z z x c a b a b = − − ; ( ) z x y y x c a b a b = − . Двойное векторное произведение трех векторов , , a b c равно ( ) ( ) a bc b ac c ab ⎡ ⎤ ⎡ ⎤ = − ⎣ ⎦ ⎣ ⎦ , где в скобках – скалярные произведения соответствующих векторов. Для лучшего запоминания это правило формулируют так: двойное векторное произведение векторов «абц» ( , , a b c ) равно «бац» (bac ) минус «цаб» ( cab ).
Уравнение второй степени Уравнение 2 0 ax bx c + + = , имеет корни 2 1,2 4 2 b b ac x a − ± − = . Ес ли а = 1, то приведенное квадратное уравнение 2 0 x px q + + = имеет решения 2 1,2 2 4 p p x q = − ± − . Тригонометрические функции произвольного угла Если радиус-вектор rточки М образует угол α с осью ОХ (рис. В.9), то синусом угла α называют отношение противолежащего катета к гипотенузе: sin y r α = . Рис. В.9 Косинусом угла α называют отношение прилежащего катета к гипотенузе: cos x r α = . Тангенсом угла α называют отношение противолежащего катета к прилежащему: r12 y x α = tg или sin cos α α = α tg . Котангенсом угла α называют отношение прилежащего катета к противолежащему: x y α = ctg или cos sin α α = α ctg . Преобразования тригонометрических выражений sin( ) sin cos sin cos x y x y y x ± = ± cos( ) cos cos sin sin x y x y y x ± = ∓ 2 1 cos2 cos 2 x x + = 2 1 cos2 sin 2 x x − = sin 2 2sin cos x x x = 2 2 cos2 cos sin x x x = − 2 2 cos sin 1 x x + = Натуральный логарифм Натуральным логарифмом числа N называется показатель степени n, в которую надо возвести число e~2,72 (основание натурального логарифма), чтобы получить N: если , ne N = то ln . N n = Свойства логарифмов 1. ln1 0 = . 2. ln 2 0,69 = . 3. ln( ) N = const , где N – положительная константа. 4. ln 1 e = . 5. ln10 2,3 = . 6. Логарифм произведения положительных чисел равен сумме логарифмов: 1 2 3 1 2 3 ln( ) ln ln ln N N N N N N ⋅ ⋅ = + + . 7. Логарифм частного от деления положительных чисел равен раз ности логарифмов делимого и делителя: 1 1 2 2 ln ln ln N N N N = − . 8. Логарифм степени положительного числа равен логарифму этого числа, умноженному на показатель степени: ln ln n N n N = ⋅ . 9. Логарифм корня из положительного числа равен логарифму подкоренного числа, деленному на показатель корня: 1 ln ln n N N n = .
10. Операция, обратная логарифмированию, называется потенцированием – это действие, с помощью которого по данному логарифму числа находят само число. Оно сводится к возведению основания в степень, равную логарифму числа. Например, потенцирование выражения ln n N = дает n N e = , а с учетом пп. 5–8 потенцирование выражения 1 2 ln ln ( )ln N N n N = + дает 1 2 n N N N = ⋅ . Производная функции Производная функции ( ) y f x = по аргументу х определяется как предел отношения приращения функции y Δ к приращению независимой переменной x Δ при стремлении x Δ к нулю: 0 lim x dy y dx x Δ → Δ = Δ . Существуют три эквивалентных обозначения производной: dy y y dx ′ ≡ ≡ . Геометрический смысл производной следует из рис. В.10. Здесь представлена произвольная зависимость y от х. Рис. В.10 Так как y x Δ ′ = α Δ tg ,
то в пределе при 0 х Δ → секущая 1–2 переходит в касательную к кривой в точке 1 и 0 lim х y dy x dx Δ → Δ = = α Δ tg . Таким образом, на графике производная численно равна тангенсу угла наклона касательной в соответствующей точке к кривой зависимости ( ) y x . Чем быстрее изменяется y при изменении х, тем больше α tg . Заметим, что дифференциальное исчисление возникло из потребности физики получить определение мгновенной скорости 0 ( ) lim t r dr t t dt Δ → Δ = = Δ υ , где r Δ– перемещение частицы за время t Δ . Отсюда следует физический смысл производной: dy dx характе ризует быстроту (скорость) изменения функции ( ) y f x = с изменением переменной (аргумента) х. Основные правила дифференцирования 1. Для линейной комбинации функций: ( ) f g f g ′ ′ ′ + = + . 2. Для степенной функции: ( ) 1 n n f nf f − ′ ′ = . 3. Для произведения функций: ( ) fg f g fg ′ ′ ′ = + . 4. Для частного функций: 2 f gf fg g g ′ ′ ′ ⎛ ⎞ − = ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ . Производные простейших функций ( ) 0 d dx = const (sin ) cos d x x dx = 1 ( ) n n d x nx dx − = (cos ) sin d x x dx = −
Доступ онлайн
В корзину