Методы интегральных преобразований в задачах математической физики
Покупка
Год издания: 2014
Кол-во страниц: 182
Дополнительно
Вид издания:
Учебное пособие
Уровень образования:
ВО - Бакалавриат
ISBN: 978-5-4439-2160-0
Артикул: 682488.01.99
Пособие предназначено для студентов, изучающих математические основы современной
теоретической и прикладной физики: Его главная цель — изложить теоретические основы
и развить практические навыки решения уравнений в частных производных с начально-
краевыми условиями. eue Для решения начально-краевых задач с неоднородностями ме-
тоды классической теории интегральных преобразований излагаются в сочетании с методами
теории обобщенных функций и обобщенных решений. Основное внимание уделяется описа-
нию практических методов решения в обобщенных функциях. Книга примерно соответствует
годовому курсу математической физики.
Тематика:
ББК:
УДК:
ОКСО:
- 01.00.00: МАТЕМАТИКА И МЕХАНИКА
- ВО - Бакалавриат
- 01.03.01: Математика
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
А. В. Омельченко МЕТОДЫ ИНТЕГРАЛЬНЫХ ПРЕОБРАЗОВАНИЙ в задачах математической физики Электронное издание Москва Издательство МЦНМО 2014
УДК 517.958 ББК 22.161.6 О57 Омельченко А. В. Методы интегральных преобразований в задачах математической физики. Электронное издание М.: МЦНМО, 2014 181 с. ISBN 978-5-4439-2160-0 Пособие предназначено для студентов, изучающих математические основы современной теоретической и прикладной физики: Его главная цель — изложить теоретические основы и развить практические навыки решения уравнений в частных производных с начальнокраевыми условиями. eue Для решения начально-краевых задач с неоднородностями методы классической теории интегральных преобразований излагаются в сочетании с методами теории обобщенных функций и обобщенных решений. Основное внимание уделяется описанию практических методов решения в обобщенных функциях. Книга примерно соответствует годовому курсу математической физики. Подготовлено на основе книги: Омельченко А. В. Методы интегральных преобразований в задачах математической физики. М.: МЦНМО, 2010. Издательство Московского центра непрерывного математического образования 119002, Москва, Большой Власьевский пер., 11, тел. (499)-241-74-83 http://www.mccme.ru ISBN 978-5-4439-2160-0 © Омельченко А. В., 2010 © МЦНМО, 2014
Оглавление Предисловие . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5 Гл а в а 1. Уравнения в частных производных . . . . . . . . . . . . . . . . 9 § 1. Основные определения . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9 § 2. Классификация основных уравнений математической физики . . . . 11 § 3. Основные уравнения математической физики. Начально-краевые задачи . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 Гл а в а 2. Регулярная задача Штурма—Лиувилля . . . . . . . . . . . . . 21 § 1. Основные определения и примеры . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21 § 2. Простейшие свойства регулярной задачи Штурма—Лиувилля . . . 23 § 3. Функция Грина задачи Штурма—Лиувилля . . . . . . . . . . . . . . 26 § 4. Основные сведения из теории линейных интегральных уравнений . 29 § 5. Разложение функций в ряд Фурье по системе собственных функций задачи Штурма—Лиувилля . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 31 Гл а в а 3. Метод Фурье . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34 § 1. Схема метода Фурье на примере задачи о колебаниях конечной струны 34 § 2. Схема метода Фурье для уравнения второго порядка с разделяющимися переменными . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 38 § 3. Примеры использования метода Фурье в задачах параболического и эллиптического типа . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41 § 4. Обоснование метода Фурье на примере обобщенного уравнения теплопроводности . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 45 § 5. Простейшие методы решения неоднородных задач . . . . . . . . . . 50 Гл а в а 4. Цилиндрические функции . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 57 § 1. Разделение переменных в уравнении Лапласа в цилиндрической системе координат. Уравнения Бесселя . . . . . . . . . . . . . . . . . 57 § 2. Функция Бесселя . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 59 § 3. Цилиндрические функции II и III рода. Модифицированные функции Бесселя . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 64 § 4. Схема метода Фурье в задаче о стационарном распределении температуры в конечном цилиндре . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 67 § 5. Рекуррентные соотношения для цилиндрических функций. Норма функции Бесселя . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 71
Оглавление Гл а в а 5. Интегральные преобразования в случае дискретного спектра 75 § 1. Понятие интегрального преобразования. Интегральное преобразование по пространственной переменной . . . . . . . . . . . . . . . . 75 § 2. Интегральное преобразование по времени . . . . . . . . . . . . . . 84 § 3. Интегральные преобразования в сингулярных задачах с дискретным спектром . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 94 Гл а в а 6. Интегральные преобразования в случае непрерывного спектра100 § 1. Интегральные преобразования по пространственной переменной. Предварительные результаты . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 100 § 2. Интегральное преобразование Лапласа в случае непрерывного спектра . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 114 § 3. Метод Фурье в задачах с непрерывным спектром . . . . . . . . . . 117 Гл а в а 7. Обобщенные функции. Непрерывный спектр. Обобщенные условия ортогональности . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 120 § 1. Определение основных и обобщенных функций . . . . . . . . . . . 120 § 2. Регулярные и сингулярные обобщенные функции . . . . . . . . . . 121 § 3. Простейшие свойства обобщенных функций . . . . . . . . . . . . . 125 § 4. Дифференцирование обобщенных функций . . . . . . . . . . . . . . 126 § 5. Дифференциальные уравнения и обобщенные функции. Понятие фундаментального решения дифференциального уравнения . . . . . 127 § 6. Обобщенные функции, зависящие от параметра. Дельта-образные последовательности . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 129 § 7. Обобщенная ортогональность собственных функций в случае непрерывного спектра . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 130 § 8. Полнота собственных функций непрерывного спектра . . . . . . . . 133 § 9. Другие интегральные преобразования на полуоси . . . . . . . . . . 135 § 10. Интегральное преобразование Фурье . . . . . . . . . . . . . . . . . 136 § 11. Примеры использования интегральных преобразований в методе разделения переменных . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 138 Гл а в а 8. Решение начально-краевых задач в обобщенных функциях . 142 § 1. Постановка проблемы . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 142 § 2. Задачи с дискретным спектром в обобщенных функциях . . . . . . 145 § 3. Преобразование Фурье обобщенных функций и его использование при решении начально-краевых задач . . . . . . . . . . . . . . . . . 156 § 4. Обобщенное синус-преобразование Фурье . . . . . . . . . . . . . . 165 § 5. Схема использования обобщенных интегральных преобразований в задачах с непрерывным спектром . . . . . . . . . . . . . . . . . . 173 Список литературы . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 180
Предисловие Данное пособие предназначено прежде всего для студентов, изучающих математические основы современной теоретической и прикладной физики. В современной физике еще со времен Д. Максвелла, О. Хевисайда и П. Дирака широко используется понятие обобщенной функции. После выхода в начале 50-х годов прошлого века монографии Л. Шварца [27] теория обобщенных функций приобрела широкую популярность. Студентам-физикам, особенно тем, кто специализируется в области физики конденсированного состояния, квантовой физики, физики элементарных частиц, необходимо уметь грамотно использовать теорию обобщенных функций при решении начально-краевых задач для уравнений в частных производных. Основная цель данного пособия — изложить теоретические основы и развить практические навыки решения подобных задач. В основу данного пособия положены занятия, которые автор вел в течении последних лет на физико-техническом факультете Санкт-Петербургского государственного политехнического университета. С идейной точки зрения пособие существенным образом опирается на методические разработки сотрудников кафедр математической физики Санкт-Петербургского государственного политехнического университета и Санкт-Петербургского государственного университета. Несомненным методологическим достижением основателей кафедры математической физики политехнического университета Г. А. Гринберга, Н. Н. Лебедева, Я. С. Уфлянда, И. П. Скальской и др. было последовательное использование при решении неоднородных задач математической физики так называемого метода собственных функций — метода, обобщающего классический метод Фурье на случай неоднородных условий (см. [10]). Множество примеров из различных областей механики, теории теплопроводности, теории электрических и магнитных явлений, решаемых этим методом, было собрано в хорошо известном «Сборнике задач по математической физике» [17]. Центральной идеей преподавания основ математической физики в СанктПетербургском государственном университете была «замена классических постановок краевых задач обобщенными» [16]. Понятие обобщенных решений, возникшее в работах С. Л. Соболева и развитое О. А. Ладыженской, Н. Н. Уральцевой, В. М. Бабичем и их учениками, легло в основу целого ряда учебников и учебных пособий, изданных сотрудниками кафедры математической физики Санкт-Петербургского университета.
Предисловие В данном пособии предпринята попытка синтеза методов классической теории интегральных преобразований с методами теории обобщенных функций и обобщенных решений для решения начально-краевых задач с неоднородностями. Такие неоднородности могут входить в уравнение, в начальные или в граничные условия, иметь особенности или же являться обобщенными функциями. Пособие развивает идеи, изложенные в учебных пособиях В. М. Бабича и его учеников [1, 2], в которых авторы активно используют аппарат теории обобщенных функций как для обоснования классического метода Фурье, так и для решения задач с дискретным или непрерывным спектром. Основное внимание в пособии уделяется описанию практических методов решения начально-краевых задач в обобщенных функциях. Аккуратное математическое обоснование данных методов можно найти в монографиях [7, 8, 9, 11], учебниках [4, 5], учебном пособии [2], а также в цикле методических работ И. Е. Зино и Э. А. Троппа [12, 13]. Книга состоит из восьми глав и примерно соответствует годовому курсу математической физики. Материал первой части пособия (главы с первой по четвертую) достаточно традиционен и потому по возможности краток. Основная цель этой части — как можно быстрее подвести читателя к методу разделения переменных — методу Фурье, а также научить его решать задачи этим методом в декартовой и цилиндрической системах координат. В первой, очень короткой главе производится классификация уравнений математической физики, выписываются основные уравнения и формулируются основные постановки задач для этих уравнений. Вторая глава целиком посвящена регулярной задаче Штурма—Лиувилля. В третьей главе описывается классический метод Фурье решения задач с дискретным спектром, проводится его обоснование и рассматриваются простейшие обобщения метода на случай неоднородных условий. Наконец, в четвертой главе дается достаточно полное описание наиболее часто встречающихся в физической практике специальных функций, появляющихся при разделении переменных в цилиндрической системе координат. Наиболее важной с идейной точки зрения является пятая глава, в которой подробно описывается метод интегральных преобразований в случае ограниченных областей изменения пространственных переменных. Естественное желание упростить задачу при помощи интегрального преобразования приводит к регулярной задаче Штурма—Лиувилля на ядро интегрального преобразования. Наряду с интегральным преобразованием по пространственной переменной для задач гиперболического и параболического типов рассматривается и интегральное преобразование по времени— преобразование Лапласа. При этом интегральное преобразование Лапласа не предъявляется, как это часто делается, априори, а выводится из тех
Предисловие 7 же соображений, что и для интегральных преобразований по пространственной переменной. Подчеркивается связь особых точек изображения по Лапласу решения начально-краевой задачи с дискретным спектром задачи Штурма—Лиувилля, появляющимся в процессе пространственного интегрального преобразования. В шестой главе излагаются классические методы интегральных преобразований по пространству и времени в случае задач с непрерывным спектром. Показывается, что ответ можно чаще всего получить, используя дополнительные предположения о поведении решения на бесконечности. Эти предположения, однако, далеко не всегда справедливы. Избавиться от необходимости в подобных предположениях позволяет теория обобщенных функций. Краткое изложение основ этой теории приведено в седьмой главе. Заключительная, восьмая глава посвящена построению решений начально-краевых задач в обобщенных функциях. Общую схему использования интегральных преобразований для решения такого рода задач достаточно сложно описать, а уж тем более—строго обосновать. Поэтому в данной главе достаточно подробно рассматриваются только три класса таких задач: задачи с дискретным спектром, задачи, связанные с интегральным преобразованием Фурье, а также задачи, связанные с синуспреобразованием Фурье. Во всех трех случаях описывается методика перехода от постановки задачи в классическом смысле к постановке задачи в обобщенных функциях, демонстрируется техника построения формального решения задачи, проводится объяснение и обоснование использованных при построении решения идей, методов и алгоритмов. В заключение хотелось бы поблагодарить всех тех, кто помог в написании и издании этой книги. Я особо признателен профессору Э. А. Троппу, пригласившему меня в свое время прослушать свой лекционный курс, а затем и провести мои первые практические и лекционные занятия для студентов физических факультетов Политехнического университета. Мне очень приятно поблагодарить моих друзей и коллег — В. Р. Мешкова, А. А. Богданова, А. М. Кузнецова и М. И. Петрова—за их многочисленные полезные замечания и предложения, несомненно способствовавшие улучшению представленного в пособии материала. Наконец, хочется отдельно поблагодарить всех студентов, прослушавших данный курс и своим неравнодушным отношением к предмету вдохновивших меня на написание этого учебного пособия.
Г Л А В А 1 Уравнения в частных производных § 1. Основные определения 1. Пусть функция u зависит от нескольких (n > 1) независимых переменных x1, . . . , xn. Определение. Уравнение, связывающее переменные x1, . . ., xn, функцию u и частные производные от нее, называется дифференциальным уравнением в частных производных. Порядок входящей в уравнение старшей производной называется порядком соответствующего уравнения. В частности, уравнение второго порядка в случае двух независимых переменных x и y в самом общем виде записывается так: F(u, x, y, ux, uy, uxx, uxy, uyy) = 0, uxx = ∂2u ∂x2 , uxy = ∂2u ∂x∂y, uyy = ∂2u ∂y2 . Здесь F — заданная функция своих аргументов. Определение. Уравнение в частных производных называется квазилинейным, если оно линейно относительно всех старших производных искомой функции. Пример. Квазилинейное уравнение второго порядка для функции, зависящей от двух независимых переменных, имеет следующий вид: A(x, y, u, ux, uy) ∂2u ∂x2 + B(x, y, u, ux, uy) ∂2u ∂x∂y + + C(x, y, u, ux, uy) ∂2u ∂y2 + D(x, y, u, ux, uy) = 0. Определение. Уравнение в частных производных называется линейным, если оно линейно относительно искомой функции и всех ее частных производных.
Глава 1. Уравнения в частных производных Пример. В случае функции u(x, y) линейное уравнение второго порядка в общем случае выглядит так: A(x, y) ∂2u ∂x2 + B(x, y) ∂2u ∂x∂y + C(x, y) ∂2u ∂y2 + + D(x, y) ∂u ∂x + E(x, y) ∂u ∂y + G(x, y)u = F(x, y). 2. Определение. Решением уравнения в частных производных называется любая функция u(x1, . . . , xn), которая при подстановке ее в уравнение обращает это уравнение в тождество. Уже в случае обыкновенных дифференциальных уравнений имеется бесчисленное множество решений, соответствующих различным значениям произвольных постоянных (так называемый константный произвол в решении). В случае уравнений в частных производных также имеется бесчисленное множество частных решений; при этом решение может зависеть уже не от одной или нескольких констант, а от одной или нескольких произвольных функций (функциональный произвол в решении). Пример 1. Рассмотрим уравнение в частных производных первого порядка с двумя независимыми переменными x и y, не содержащее производной по y: F(x, y, u, ux) = 0. Такое уравнение можно рассматривать как обыкновенное дифференциальное уравнение, зависящее от y как от параметра. Общее решение этого уравнения при фиксированном значении y записывается в виде u = f(x, y, C). Здесь C — постоянная интегрирования, не зависящая от x, которая, однако, может быть произвольной функцией «параметра» y. Таким образом, наиболее общее решение рассматриваемого уравнения записывается в виде u = f(x, y, g(y)), где g(y) — произвольная функция своего аргумента. Иными словами, решение нашего уравнения имеет функциональный произвол. Пример 2. Рассмотрим уравнение в частных производных второго порядка ∂2u ∂x∂y = 0. Переписав его как ∂ ∂x ∂u ∂y = 0,
§ 2. Классификация основных уравнений математической физики 11 видим, что производная uy не зависит от x, т. е. ∂u ∂y = h(y). Интегрируя последнее равенство по y и замечая, что постоянная интегрирования есть постоянная по отношению к y, т. е. произвольная функция переменной x, получаем u = ℄ h(y) dy + f(x). Поскольку функция h(y) произвольна, неопределенный интеграл от нее вновь представляет собой некую произвольную функцию переменной y. Поэтому окончательно имеем u(x, y) = f(x) + g(y). Таким образом, в рассматриваемом примере общее решение зависит от двух произвольных функций. В отличие от обыкновенных дифференциальных уравнений, в теории уравнений в частных производных построение общего решения является скорее исключением, чем правилом. Обычно в теории таких уравнений ищутся частные решения, удовлетворяющие тем или иным дополнительным условиям, вытекающим из физического смысла задачи и однозначно определяющим решение. Такими дополнительными условиями чаще всего являются так называемые граничные условия, т. е. условия, заданные на границе рассматриваемой области определения искомой функции u, а также начальные условия, задающие состояние физической системы в момент начала изучения рассматриваемого физического явления. § 2. Классификация основных уравнений математической физики 1. Рассмотрим линейное дифференциальное уравнение в частных производных второго порядка с двумя независимыми переменными x, y: a11 ∂2u ∂x2 + 2a12 ∂2u ∂x∂y + a22 ∂2u ∂y2 + b1 ∂u ∂x + b2 ∂u ∂y + cu + d = 0 ⇐⇒ ⇐⇒ a11uxx + 2a12uxy + a22uyy + b1ux + b2uy + cu + d = 0. (1.1) Здесь a11, a12, a22, b1, b2, c, d — заданные функции переменных x и y. Попытаемся с помощью невырожденной замены переменных x = x(x, y), h = h(x, y), J := xx xy hx hy ̸= 0, максимально упростить это уравнение.
Глава 1. Уравнения в частных производных Для этого выразим производные функции u по старым переменным через производные этой функции по переменным x, h: ux = u x xx + u h hx, uy = u x xy + u h hy, uxx = u xx x2 x + u xh hx xx + u x xxx + u hh h2 x + u xh hx xx + u h hxx, uyy = u xx x2 y + u xh hy xy + u x xyy + u hh h2 y + u xh hy xy + u h hyy, uxy = u xx xx xy + u xh xx hy + u x xxy + u hh hx hy + u xh xy hx + u h hxy. Подставляя эти выражения в исходное уравнение, получим уравнение вида a11u xx + 2a12u xh + a22u hh + b1u x + b2u h + cu + d = 0, где, в частности, a11 = a11 x2 x + 2a12 xx xy + a22 x2 y, a12 = a11 xx hx + a12( xx hy + xy hx) + a22 xy hy, a22 = a11 h2 x + 2a12 hx hy + a22 h2 y. (1.2) Непосредственной подстановкой нетрудно проверить, что a2 12 − a11a22 = (a2 12 − a11a22)J2. По условию якобиан J преобразования переменных отличен от нуля. Поэтому выражение D := a2 12 − a11a22 не меняет знак при любой невырожденной замене переменных. Следовательно, знак D характеризует само уравнение, является инвариантом этого уравнения. Определение. Говорят, что уравнение (1.1) принадлежит 1) гиперболическому типу, если D > 0, 2) параболическому типу, если D = 0, 3) эллиптическому типу, если D < 0. При невырожденной замене переменных в нашем распоряжении имеются две функции x(x, y) и h(x, y). Покажем, что их можно выбрать так, чтобы в зависимости от типа уравнения выполнялось одно из следующих условий: 1) a11 = a22 = 0 (гиперболический тип); 2) a11 = a12 = 0 (параболический тип); 3) a12 = 0, a11 = a22 (эллиптический тип).