Конформная теория поля и критические явления в двумерных системах
Научное
Покупка
Тематика:
Общая физика
Год издания: 2014
Кол-во страниц: 168
Дополнительно
В книге дан обзор современного состояния двумерной конформной
теории поля и ее применений к физике критических явлений в двумер-
ных системах. Последовательно развивается бутстрапный подход к кон-
формной теории поля, основанный на операторной алгебре. Детально
рассмотрен ряд точных решений теории, включающий «минимальные
модели» с с = 1 и параметрическое семейство моделей с c=1. Эти моде-
ли описывают критические и мультикритические точки различных дву-
мерных статистических систем, среди которых наиболее известными
являются модель Изинга, трехпозиционная модель Поттса и модель Аш-
кина—Теллера. Также обсуждается альтернативный подход к конформ-
ной теории поля, основанный на модулярной инвариантности торои-
дальной статистической суммы («модулярный бутстрап»).
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
А. Б. Замолодчиков, Ал. Б. Замолодчиков Конформная теория поля и критические явления в двумерных системах Электронное издание Москва Издательство МЦНМО
УДК . ББК . З Замолодчиков А. Б., Замолодчиков Ал. Б. Конформная теория поля и критические явления в двумерных системах Электронное издание М.: МЦНМО, с. ISBN ---- В книге дан обзор современного состояния двумерной конформной теории поля и ее применений к физике критических явлений в двумерных системах. Последовательно развивается бутстрапный подход к конформной теории поля, основанный на операторной алгебре. Детально рассмотрен ряд точных решений теории, включающий «минимальные модели» с c <1 и параметрическое семейство моделей с c =1. Эти модели описывают критические и мультикритические точки различных двумерных статистических систем, среди которых наиболее известными являются модель Изинга, трехпозиционная модель Поттса и модель Ашкина—Теллера. Также обсуждается альтернативный подход к конформной теории поля, основанный на модулярной инвариантности тороидальной статистической суммы («модулярный бутстрап»). Подготовлено на основе книги: Замолодчиков А. Б., Замолодчиков Ал. Б. Конформная теория поля и критические явления в двумерных системах. — М.: МЦНМО, .— с. Издательство Московского центра непрерывного математического образования , Москва, Большой Власьевский пер., , тел. ()––. http://www.mccme.ru ISBN ---- © А. Б. Замолодчиков, Ал. Б. Замолодчиков, . © МЦНМО, .
Оглавление Глава Введение . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Глава Алгебра локальных полей . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Глава Ренормализационная группа в двумерной теории поля . . . . . . Глава Тензор напряжений в конформнойтеории поля . . . . . . . . . . . Глава Конформный бутстрап . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Глава Вырожденные представления алгебры Вирасоро . . . . . . . . . . Глава Минимальные модели . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Глава Конформная теория критической модели Ашкина—Теллера . . . Глава Конформная теория на торе. Модулярный бутстрап . . . . . . . . Литература . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Глава Введение При приближении к точке фазового перехода второго рода характерный размер флуктуаций параметра порядка — корреляционный радиус RC — неограниченно растет. Эти крупномасштабные флуктуации, которые и приводят к появлению сингулярностей термодинамических функций, можно описывать на языке эффективной теории поля; при этом тонкие детали микроскопического строения системы оказываются несущественными, а взаимодействие флуктуаций определяется только природой самого параметра порядка и величиной RC. Эти идеи, развитые Кадановым, Вайдомом, А. З. Паташинским, В. Л. Покровским и другими, составляют основу гипотезы скейлинга и универсальности критического поведения (см., например, [,]). Непосредственно в критической точке T = TC корреляционный радиус бесконечен, а соответствующая теория поля является безмассовой и обнаруживает в своей инфракрасной асимптотике масштабную инвариантность xµ → λ xµ (.) (здесь xµ — координаты пространства, µ = 1, 2, …, D) при условии, что различные поля Φl, описывающие флуктуации параметра порядка, преобразуются при замене (.) следующим образом: Φl → λdlΦl, (.) где показатели dl называются аномальными масштабными размерностями. Вычисление спектра {dl} аномальных размерностей — важнейшая задача теории, поскольку именно эти величины определяют характер критических особенностей термодинамических функций; см. [, ]. Теоретико-полевой подход к проблеме критического поведения развивался в пионерских работах В. Н. Грибова и А. А. Мигдала [], А. А. Мигдала [] и А. М. Полякова []. В настоящее время свойства универсальности и скейлинга лучше всего поняты на языке ренормализационной группы (см, например, обзоры [, ] и приведенные там ссылки). В этом подходе критические сингулярности связаны с существованием неподвижных точек ренормализационной группы в «пространстве эффективных
Глава . Введение взаимодействий» S (см. [,]). Неподвижная точка — это, по существу, теория поля, обладающая симметрией (.) во всех масштабах. Критическое поведение целиком определяется характеристиками соответствующей неподвижной точки. Хотя неподвижные точки с достаточно большой размерностью «неустойчивого многообразия», определяющие так называемые «мультикритические точки», весьма трудно обнаружить в экспериментальной ситуации, исследование всех неподвижных точек представляет принципиальный интерес как первый этап общего анализа топологических свойств ренормализационной группы. В г. А. М. Поляков [] высказал гипотезу, что критические флуктуации обладают не только масштабной, но и конформной инвариантностью. Конформные преобразования — это такие преобразования координат, которые не меняют углов между любыми двумя векторами в данной точке (но могут менять длину). В действительности в однородных и изотропных системах конформная симметрия следует из масштабной инвариантности (.) при условии локальности взаимодействия. Таким образом, классификация неподвижных точек ренормгруппы эквивалентна построению всех конформно-инвариантных решений теории поля. Конформная теория поля исследовалась во многих работах (см. обзоры [,,]). Другое важное продвижение — гипотеза алгебры локальных полей, предложенная независимо Кадановым (см. []) А. М. Поляковым (см. []) и Вильсоном (см. []). Эта гипотеза состоит в существовании такого «базисного» набора локальных полей (включающего параметр порядка), что любые флуктуирующие величины, например произведения компонент параметра порядка, взятых в различных пространственных точках, можно разложить по этому базису. Более точная формулировка этих «операторных разложений» приведена в гл. . А. М. Поляков (см. []) предложил строить решения конформной теории поля, комбинируя условия конформной инвариантности и существования замкнутой алгебры локальных полей. При таком подходе гамильтонова формулировка теории поля в явном виде не используется, а основные «бутстрапные» уравнения возникают из требования ассоциативности алгебры операторных разложений (которая эквивалентна перекрестной симметрии корреляционных функций). К сожалению, в многомерном случае D > 2 разложения базисного набора полей на неприводимые представления конформной группы недостаточно для «расцепления» этих бутстрапных уравнений. При D > 2 группа конформных преобразований имеет конечную размерность (D + 1)(D + 2)/2 (в евклидовом случае она изоморфна
Глава . Введение O(D +2)). Напротив, при D =2 конформная группа бесконечномерна. Соответствующая бесконечномерная алгебра генераторов этой симметрии в конформной теории поля называется алгеброй Вирасоро; эта алгебра хорошо известна в теории релятивистских струн (см., например, обзоры [,,]). На самом деле теория релятивистских струн, интенсивно развивающаяся последние лет начиная с первых работ по операторному представлению дуальных амплитуд [, ], представляет очень поучительные модели двумерной конформной теории поля и методы обращения с такими моделями; см. [,,]. Современное развитие двумерной конформной теории поля в применении к задачам статистической физики в большой степени связано с достижениями струнной теории [, , , ]. Можно сказать и наоборот: проблематика струнной теории, например попытки достичь понимания «струнной физики» вне критической размерности, инициированные знаменитой работой А. М. Полякова [, ] по ковариантному квантованию струны, или проблема компактификации пространства-времени в теориях суперструн Грина—Шварца (см. [, ]), является важнейшим стимулом этого развития. Современные методы конформной теории поля в струнной теории изложены, например, в обзорах [,], а также в статье В. Г. Книжника [], где можно найти ссылки на оригинальные работы. Разложение на неприводимые представления алгебры Вирасоро (или более широких бесконечномерных алгебр, см. ниже) дает возможность весьма детального описания базисного набора полей в двумерной конформной теории. Представления со старшим весом алгебры Вирасоро (а именно такие представления возникают в конформной теории поля) подробно изучены в математической литературе; см. [, , ]. А. А. Белавин и др. в работе [] показали, что такое разложение позволяет эффективно «диагонализировать» уравнения конформного бутстрапа и найти бесконечный набор точных решений этих уравнений — «минимальных моделей». Алгебра Вирасоро содержит один числовой параметр — «центральный заряд» c; численное значение этого параметра, разумеется, есть важнейшая характеристика конкретной конформной теории поля. «Минимальные модели» (p/q) нумеруются двумя взаимно простыми натуральными числами p > 1, q > 1, а соответствующие значения параметра c равны c(p/q) = 1− 6(p − q)2 pq (.) и лежат в области c < 1. «Минимальные модели» точно решаемы в очень сильном смысле: не только аномальные размерности всех
Глава . Введение полей, но и корреляционные функции могут быть явно вычислены. Оказывается, простейшая из «минимальных моделей» (3/4) описывает хорошо известную критическую точку модели Изинга. Роль условия унитарности в двумерной конформной теории поля была выяснена в очень важной работе Фридана, Чу и Шенкера [] (см. также []). Условие унитарности должно выполняться для статистических систем с локальным (взаимодействие ближайших соседей) ограниченным снизу гамильтонианом (точнее говоря, достаточно, чтобы существовала самосопряженная матрица перехода). В конформной теории поля условие унитарности приводит к правилу отбора допустимых представлений алгебры Вирасоро: эти представления не должны содержать состояний отрицательной нормы («духов»). Фридан и др. в работе [] показали, что в области c < 1 это условие отбирает следующий дискретный ряд значений c (и соответствующих аномальных размерностей): cp = 1− 6 p(p +1), (.) что в точности соответствует «минимальным моделям» (p/q) с q = = p +1, p =3, 4, 5, …; эти модели (p) ≡(p/(p +1)) следовательно, они исчерпывают все унитарные решения конформной теории поля с c <1. Остальные «минимальные модели» (p/q) с q − p >1 неунитарны. Многие минимальные модели можно идентифицировать с известными критическими и мультикритическими точками двумерных статистических систем. В. С. Доценко в работе [] установил, что модель (5) описывает критическую точку трехпозиционной модели Поттса (принадлежащую к тому же классу универсальности, что и «модель твердых шестиугольников» Бакстера; см. []), а Фридан, Чу и Шенкер идентифицировали «минимальные модели» (4) и (6) с трикритическими точками статистических систем типа модели Изинга и трехпозиционной модели Поттса (исследованными ранее в работах [, ]). Хьюз [] установил, что аномальные размерности в минимальных моделях (p) совпадают с показателями, характеризующими «ферромагнитные» критические точки точно решаемых «моделей RSOS», открытых Эндрюсом, Бакстером и Форрестером; см. []. Согласно работе [] это позволяет интерпретировать модели (p), p = 3, 4, 5, как мультикритические («(p − 1)-критические») точки статистических систем с изинговской симметрией. Имеются и другие основания для такой интерпретации; см. []. Тем не менее, вопрос о «физической идентификации»
Глава . Введение моделей (p) (т. е. вопрос о вычислении соответствующих классов универсальности) нельзя считать исчерпанным; для большинства из них пока не изучены даже специфические внутренние симметрии. Соответствующая проблема для неунитарных моделей (p/q), q > p +1, вообще в основном открыта (см., однако, работу Карди [] о сингулярности Ли и Янга). В. С. Доценко и В. А. Фатеев [] предложили некоторую «интерполяцию» минимальных моделей (p) на произвольные иррациональные значения p (минимальные модели (p/q) получаются при рациональных значениях этого параметра) и предположили, что имеется ее связь с критической теорией для статистических систем, получаемых формальным продолжением q-позиционной модели Поттса и O(n)-модели на нецелые значения 0 ⩽ q ⩽ 4 и −2 ⩽ n ⩽ 2 (см., например, []). Согласно работе [] параметр p связан с q или n соотношениями q = 2cos(π/(p + 1)) и n = 2cos(π/p). При p → −2 возникает связь с критическим поведением самоизбегающих полимерных цепей (см. [,,]) и с задачей протекания (см. [,]). В некотором смысле величину c можно интерпретировать как некую меру эффективного числа полевых степеней свободы, имеющих крупномасштабные флуктуации в данной критической точке. Поэтому естественно ожидать, что неподвижные точки ренормгруппы тем более устойчивы, чем меньше соответствующее значение c. Величина c как центральный заряд алгебры Вирасоро определена только в неподвижных точках. Можно, однако, «продолжить» ее на произвольные точки «пространства эффективных взаимодействий» S, т. е. ввести функцию c(g), где g — точка из S, совпадающую в каждой неподвижной точке g∗ с соответствующим центральным зарядом c∗ = c(g∗). При движении пространства S под действием преобразований ренормгруппы g(t) величина c(g) становится, конечно, функцией ренормгруппового параметра: c(g(t)) = c(t). В унитарной непрерывной теории функцию c(g) можно выбрать так, что она монотонно убывала под действием этих преобразований, т. е. d dt c(t) ⩽ 0, причем равенство достигается только в неподвижных точках; см. [, ]. Таким образом, упорядочение неподвижных точек по величине c соответствует их упорядочению по степени ренормгрупповой стабильности. Для всех минимальных моделей c <1. Значение c =1 соответствует свободному безмассовому бозонному полю, т. е. гауссовой неподвижной точке. Такая теория содержит параметр (который можно интерпретировать как «радиус компактификации» поля ϕ), а критические
Глава . Введение показатели непрерывно зависят от этого параметра, так что здесь мы имеем дело с линией неподвижных точек. Эта линия соответствует критическим линиям модели Ашкина—Теллера (см. []) и восьмивершинной модели Бакстера (см. []). В работе [,] построено однопараметрическое семейство решений уравнений конформного бутстрапа для спиновых корреляций в модели Ашкина—Теллера. Точки (p) при p → ∞ сгущаются к специальной точке этой критической линии. Конформный бутстрап, предложенный в работе [], является «локальным» в том смысле, что основан на локальных операторных разложениях. Карди (см. []) предложил альтернативную бутстрапную программу — «модулярный бутстрап» (идея «модулярного бутстрапа» высказывалась независимо В. Г. Книжником в г.). Можно рассмотреть статистическую систему в прямоугольной области (или области формы параллелограмма) размера L × T с периодическими граничными условиями (собственно, так обычно и делается в микроскопической теории, а затем переходят к пределу при L, T → ∞ при постоянном T/L). Такая область имеет топологию тора с некоторым параметром Вейерштрасса (см. []) τ (τ= iT/L для прямоугольника). Если RC ≪ min(L, T), то зависимость статсуммы от размеров L и T и, следовательно, от τ, выпадает. Наоборот, в критической точке RC →∞, и при конечных L, T статистическая сумма содержит тонкую зависимость от τ, которая в явном виде выражается через характеры представлений алгебры Вирасоро. Из очевидных физических соображений следует, что статсумма как функция параметра τ должна быть инвариантна относительно модулярных преобразований (например, при замене L ↔ T). Это требование накладывает существенные ограничения на «конформный состав» пространства состояний и служит основой «модулярного бутстрапа». Анализу двумерной конформной теории поля методом модулярного бутстрапа посвящен ряд статей [, , , , , , , ]. Идея обобщения модулярного бутстрапа на случай поверхностей высшего рода предложена в работах [,]. Конформный бутстрап можно обобщить на случаи, когда теория обладает в критической точке более высокими, чем конформная, бесконечными симметриями. Наиболее известные примеры — суперконформная симметрия и симметрия относительно группы токов. Использование этих и других бесконечных симметрий позволяет построить новые точные решения конформной теории поля (в частности, с c >1) и, тем самым, описать новые неподвижные точки.
Глава . Введение Суперконформная теория поля исследована в работах [, , ]. Бесконечномерная алгебра генераторов суперконформной симметрии в теории поля — алгебра Невье—Шварца—Рамона (которая также хорошо известна в струнной теории; см. [,,]) — содержит алгебру Вирасоро как подалгебру. Базис полей в такой теории можно классифицировать по представлениям алгебры Невье—Шварца— Рамона. В работах [,,] построен бесконечный набор точно решаемых «минимальных» суперконформных моделей. Унитарные минимальные суперконформные модели (см. []) S(p), p =3, 4, 5, …, соответствуют значениям cp = 3 2 1− 8 p(p +2) (.) центрального заряда c алгебры Вирасоро. Модель S(3) совпадает с (4) и описывает трикритическую точку модели Изинга (которая обладает, следовательно, суперсимметрией; см. []), а S(4) — это специальный случай критической модели Ашкина—Теллера. «Физическая интерпретация» суперсимметричных неподвижных точек S(p) с p >4 — в основном открытый вопрос (см., однако, []). Точно решаемые модели с N =2 расширенной суперсимметрией построены в работах [,,,,]. Модель G × G-инвариантного главного кирального поля с лагранжианом Весса—Зумино, предложенная Виттеном [], С. П. Новиковым [] и А. М. Поляковым и П. Б. Вигманом [], обладает в неподвижной точке симметрией относительно ( G × G)-алгебры токов, т. е. прямого произведения «правой» и «левой» алгебр Каца—Муди G. Тензор энергии-импульса такой теории квадратично выражается через токи по формуле Сугавары—Соммерфильда (см. [, ]); при этом алгебра Вирасоро «встроена» в обертывающую алгебры Каца—Муди. Методы конформной теории поля позволяют построить точное конформно-инвариантное решение модели Весса—Зумино в инфракрасной неподвижной точке (см. []); соответствующие значения центрального заряда c даются (для случая полупростой группы G) формулой c(G, k) = D(G)k CV(G)+ k (.) где D(G) — размерность группы G, CV(G) — квадратичный оператор Казимира в присоединенном представлении, а k — центральный заряд алгебры Каца-Муди, принимающий (в унитарной теории) целые значения k =1, 2, … Исследованию этой конформной теории поля посвящены работы [, , ]. Возможно суперсимметричное обобщение модели Весса—Зумино []. Конформно-инвариантное решение
Глава . Введение модели Весса—Зумино можно применить для описания критических точек одномерных спиновых цепочек Гейзенберга; см. []. Годдар, Кент и Олив (см. [, ]) предложили явную конструкцию унитарных (вообще говоря, приводимых) представлений алгебры Вирасоро в терминах представлений алгебр Каца—Муди. Если G — алгебра Каца—Муди, H — ее подалгебра, а TG и TH — соответствующие генераторы алгебры Вирасоро (т. е. компоненты тензора энергии-импульса в форме Сугавары—Соммерфильда), то разность T = TG − TH коммутативна со всеми образующими H и представляет алгебру Вирасоро с c = c(«G/H») = c(G, k)− c(H, k′), (.) где k и k′ — центральные заряды алгебр G и H соответственно. Таким образом, представление алгебры Вирасоро с условием (.), возникает как фактор некоторого конечно приводимого «базисного» представления алгебры Каца—Муди G по соответствующему «базисному» представлению H ⊂ G. Эти авторы нашли случаи, когда возникающие таким образом представления алгебры Вирасоро конечно приводимы и совпадают с «минимальными моделями» (p) (этим, в частности, доказывается унитарность моделей (p)). В других случаях это представление содержит бесконечный набор неприводимых представлений, что, однако, не может помешать ему служить основой для построения унитарной конформной теории поля с c >1. Представления S(p) и другие модели (см. ниже) также можно реализовать этим способом. При такой конструкции решений, однако, как правило, остается открытым вопрос о внутренних симметриях возникающих моделей. Суперконформная симметрия и симметрия Каца—Муди генерируются локальными токами спина 3/2 и 1 соответственно. Локальные токи более высоких спинов рассмотрены в работе []. Можно исследовать также симметрии, генерируемые нелокальными («почти локальными») токами с дробными спинами. В работе [] построена алгебра «парафермионных» токов со спинами n(N − n)/N, n =0, 1, …, N −1, с любыми N ⩾2; поля с такими спинами естественно возникают в ZN-симметричных статистических системах; см. []. В работе [] найдена серия точно решаемых унитарных моделей [ZN], N = 2, 3, …, как представлений алгебры «парафермионных токов»; модели [ZN] конформно инвариантны с cN = 2(N −1) N +2 , N = 2, 3, … (.)